Движение деформируемой жидкой частицы. Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса)

Уравнения движения вязкой жидкости (уравнения Навье-Стокса).

Уравнения движения вязкой жидкости можно получить из уравнений движения в напряжениях, выполнив некоторые преобразования. Рассмотрим лишь одну проекцию этих уравнений (на ось Х):

Как было показано при рассмотрении модели вязкой жидкости, нормальные напряжения

Для упрощения задачи будем считать жидкость несжимаемой (), тогда

(6.1)

Касательное напряжение

(6.2)

аналогично

(6.3)

Суммируя (6.1), (6.2) и (6.3) и группируя члены, получаем:

Третий член можно записать в виде:

но жидкость несжимаема, и . Таким образом получаем:

(6.4)

Выражение в скобках есть ни что иное, как оператор Лапласа - , а . Окончательно получаем:

(6.5)

Аналогично можно расписать и две другие проекции. Полученная система уравнений движения вязкой жидкости и носит название системы уравнений Навье-Стокса.

В векторной форме можно записать

(6.6)

Как следует из (6.6), это уравнение отличается от уравнения движения идеальной жидкости дополнительным членом (), учитывающим действие сил вязкого трения.

Целью гидродинамического расчета является нахождение полей скоростей и давлений, т.е. в результате расчета должны быть найдены четыре величины: , , и p. Принципиально это оказывается возможным, так как три уравнения Навье-Стокса (в проекциях) плюс уравнение неразрывности образуют замкнутую систему. Плотность и вязкость, входящие в них, считаются известными, а проекции массовых сил (X, Y, Z) задаются условиями конкретной задачи.

С чисто математических позиций уравнения Навье-Стокса относится к классу нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных второго порядка. Одно из наиболее неприятных из их свойств ­ нелинейность, обусловленная наличием конвективных членов ускорения. Следует отметить, что до настоящего времени вследствие практически непреодолимых математических трудностей не получено ни одного общего решения уравнений Навье-Стокса в их полном виде, т.е. при сохранении всех конвективных членов и всех членов, учитывающих вязкость. Известны лишь отдельные частные решения.

Одним из основных граничных условий при интегрировании является условие «прилипания», т.е. равенство нулю скорости жидкости на стенке.

СОДЕРЖАНИЕ

2. Кинематика вихревого движения

Дата добавления: 2014-01-05