КАТЕГОРИИ: Архитектура-(3434)Астрономия-(809)Биология-(7483)Биотехнологии-(1457)Военное дело-(14632)Высокие технологии-(1363)География-(913)Геология-(1438)Государство-(451)Демография-(1065)Дом-(47672)Журналистика и СМИ-(912)Изобретательство-(14524)Иностранные языки-(4268)Информатика-(17799)Искусство-(1338)История-(13644)Компьютеры-(11121)Косметика-(55)Кулинария-(373)Культура-(8427)Лингвистика-(374)Литература-(1642)Маркетинг-(23702)Математика-(16968)Машиностроение-(1700)Медицина-(12668)Менеджмент-(24684)Механика-(15423)Науковедение-(506)Образование-(11852)Охрана труда-(3308)Педагогика-(5571)Полиграфия-(1312)Политика-(7869)Право-(5454)Приборостроение-(1369)Программирование-(2801)Производство-(97182)Промышленность-(8706)Психология-(18388)Религия-(3217)Связь-(10668)Сельское хозяйство-(299)Социология-(6455)Спорт-(42831)Строительство-(4793)Торговля-(5050)Транспорт-(2929)Туризм-(1568)Физика-(3942)Философия-(17015)Финансы-(26596)Химия-(22929)Экология-(12095)Экономика-(9961)Электроника-(8441)Электротехника-(4623)Энергетика-(12629)Юриспруденция-(1492)Ядерная техника-(1748) |
Ядерный магнетон
. (5.64) Спиновый магнитный момент mS = 2mБ . (5.65) Парамагнитная восприимчивость диэлектриков согласно классической теории Ланжевена определяется формулой æL = , (5.66) где N - число парамагнитных атомов в 1 моле вещества; mа - магнитный момент атома. Магнитная восприимчивость диэлектриков с точки зрения квантовой теории парамагнетизма учитывает пространственное квантование момента mа и при mаH<<kT приводит к следующей формуле: æL = , (5.67) где j - квантовое число, определяющее полный момент импульса атома; gL - множитель Ланде. Парамагнитная восприимчивость одного моля: а) для полупроводников æп обусловлена электронами проводимости, в простейшем случае зависит от температуры T экспоненциально: æ = AT1/2×exp(-DE/kT), (5.68) где A - константа вещества; DE - ширина запрещенной зоны полупроводника; б) для металлов - без учета диамагнетизма Ландау и взаимодействия электронов æ , (5.69) где Eo - энергия Ферми; mэ - магнитный момент электрона. Ядерный парамагнетизм при отсутствии сильного взаимодействия между спинами ядер и электронными оболочками атомов возникает, в основном, за счет двух факторов: 1) орбитального движения электронов (полный орбитальный магнитный момент атома является суммой орбитальных магнитных моментов отдельных электронов); 2) наличия у каждого электрона собственного магнитного момента, связанного со спином электрона, т.е. собственного механического момента электрона; характеризуется величиной æя = . (5.70) Ферромагнетик – вещество (среда), в котором ниже определенной температуры (точки Кюри) устанавливается ферромагнитный порядок магнитных моментов атомов или ионов (в неметаллических кристаллах) или магнитных моментов коллективизированных электронов (в металлических кристаллах). Ферромагнетизм - магнитоупорядоченное состояние вещества, при котором все магнитные моменты атомов в веществе параллельны. Магнитная восприимчивость æk ферромагнетиков положительна и æk>>0. Точка Кюри – температура, при которой намагниченность насыщения Js равна нулю. Обменное взаимодействие – взаимодействие, приводящее к ферромагнетизму, которое характеризуется напряженностью эффективного молекулярного поля: Hэфф = A∙Js. (5.71) Энергия обменного взаимодействия U квадратично зависит от Js: U = -HэффJs = , (5.72) где A - постоянная молекулярного поля (A>0); Js - намагниченность насыщения. Закон Блоха: с точки зрения теории спиновых волн, при низких температурах самопроизвольная намагниченность убывает с ростом температуры Js = Jso(1 - aT3/2), (5.73) где Jso - намагниченность насыщения при T = 0. Домены – области однородной намагниченности в ферромагнетике в отсутствие внешнего магнитного поля. Коэрцитивная сила Hc – величина напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, размагничивается. Остаточная индукция Bs – величина, характеризующая магнитное поле в ферромагнетике даже в отсутствие внешнего магнитного поля. Остаточная намагниченность Jr – намагниченность Jr, которую имеет ферромагнетик при напряженности внешнего магнитного поля H = 0. Намагничивание – процессы установления намагниченности, протекающие в веществе при действии на него внешнего магнитного поля: а) в диамагнетиках намагничивание состоит в возникновении микроскопических индукционных токов, создающих намагниченность, направленную против внешнего магнитного поля; б) в парамагнетиках намагничивание состоит из ориентации хаотически колеблющихся магнитных моментов атомов или ионов в направлении внешнего магнитного поля; в) в ферромагнетиках намагничивание состоит в переориентации векторов намагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля. Включает процессы смещения, вращения и парапроцесс. Процесс смещения в многодоменном ферромагнетике заключается в перемещении границ между доменами. Процесс вращения состоит в повороте векторов J s в направлении вектора H внешнего магнитного поля. Парапроцесс (истинное намагничивание) – возрастание абсолютной величины самопроизвольной намагниченности J s ферро - и ферримагнетиков под действием внешнего магнитного поля H. Обусловлен ориентацией в поле H элементарных носителей магнетизма (спиновых и орбитальных магнитных моментов атомов или ионов), оставшихся не повернутыми в направлении результирующей намагниченности вследствие «дезорганизующего» действия теплового движения. Кривые намагничивания – графики, таблицы и формулы, показывающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H. Ферримагнетик - вещества, в которых при температурах ниже точки Кюри Tc существует ферримагнитное упорядочение магнитных ионов. Ферримагнетизм - магнитоупорядоченное состояние вещества, в котором магнитные моменты атомных носителей магнетизма образуют несколько магнитных подрешеток с магнитными моментами, направленными навстречу друг к другу или имеющими более сложную пространственную ориентацию; отличная от нуля векторная сумма намагниченностей подрешеток определяет самопроизвольную намагниченность вещества Js. Антиферромагнетизм - магнитоупорядоченное состояние вещества, характеризующееся тем, что магнитные моменты соседних частиц вещества - атомных носителей магнетизма - ориентированы навстречу друг другу (антипараллельно), и поэтому намагниченность тела в целом в отсутствие магнитного поля равна нулю. Магнитострикция - изменение формы и размеров ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании. Магнитоупругий эффект (эффект Виллари) - обратное по отношению к магнитострикции явление - изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации. Магнитное охлаждение - метод получения температур ниже 1К путем адиабатического размагничивания парамагнитных веществ. Магнетокалорический эффект - изменение температуры магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится. На границе раздела двух магнетиков (сред): а) нормальные составляющие вектора B и тангенциальные составляющие вектора H непрерывны: B1n = B2n, H2t = H1t; (5.74) б) закон преломления силовых линий векторов B и H при переходе через границу раздела двух магнетиков имеет вид . (5.75)
5.5. Основные уравнения термодинамики магнетиков Первое начало термодинамики для магнетика: dQ = dU + dA, (5.76) где dQ - количество сообщенного тепла; dU - изменение внутренней энергии; dA - работа магнетика, которая складывается из работы dA' = pdV против внешнего давления и работы магнитного поля . Основные уравнения термодинамики магнетиков для: а) свободной энергии F = U - TS, dF = -SdT + (H dB)/4p; (5.77) б) термодинамического потенциала Ф = F - H×B/4p; dФ = -SdT - (B dH)/4p; (5.78) в) энтальпии I = U - H.B/4p, dI = TdS - (B dH)/4p; (5.79) г) изменения внутренней энергии dU = TdS + (H dB)/4p; (5.80) д) внутренней энергии магнетика U . (5.81)
Дата добавления: 2014-12-07; Просмотров: 554; Нарушение авторских прав?; Мы поможем в написании вашей работы! Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет |