Должно быть 18 страница

') Все сказанное в конце §49 об определении энтропии в термодинами­чески слабо неравновесном состоянии остается в силе и здесь.

') Если отказаться от этого условия, разнообразие допустимых членов в диссипативных потоках существенно возрастет (не говоря уже о том, что и самые кинетические коэффициенты будут, вообще говоря, функциями от w); например, в ф' появятся члены вида wvT и WiWkdv„i/dx/,. Полное число не­зависимых кинетических коэффициентов, описывающих диссипацию в гелии II, оказывется при этом равным 13 (-4. Clark, 1963). См. об этом в книге С. Пут-термана, Гидродинамика сверхтекучей жидкости, Приложение VI, Мир, 1978 [S. 1. Putterman, Superfluid hydrodynamics, North Holland Publishing Co., 1974].

Отметим в этой связи, что в (140,5—6) написаны члены с divp_sw, по­скольку именно эта комбинация производных возникает естественным обра­зом в точном уравнении (140.5—6). С принятой точностью было бы правиль­нее писать в (140,5—6) p_s div w.

[78]Мы не будем проводить полностью соответствующих рассуждений (вполне аналогичных, например, излагавшимся в § 59). Обратим лишь вни-тдание на то, что Si—коэффициент при div(p_sw) в IT, а в правую часть уравнения (140,4) этот член в ГГ входит умноженным на divv„; наоборот, £₄—коэффициент при divv_B в q>', которое входит в правую часть (140.4) умноженным на dlv(p«w).

') Все сказанное в конце §49 об определении энтропии в термодинами­чески слабо неравновесном состоянии остается в силе и здесь.

') Если отказаться от этого условия, разнообразие допустимых членов в диссипативных потоках существенно возрастет (не говоря уже о том, что и самые кинетические коэффициенты будут, вообще говоря, функциями от w); например, в ф' появятся члены вида wvT и WiWkdv„i/dx/,. Полное число не­зависимых кинетических коэффициентов, описывающих диссипацию в гелии II, оказывется при этом равным 13 (-4. Clark, 1963). См. об этом в книге С. Пут-термана, Гидродинамика сверхтекучей жидкости, Приложение VI, Мир, 1978 [S. 1. Putterman, Superfluid hydrodynamics, North Holland Publishing Co., 1974].

Отметим в этой связи, что в (140,5—6) написаны члены с divp_sw, по­скольку именно эта комбинация производных возникает естественным обра­зом в точном уравнении (140.5—6). С принятой точностью было бы правиль­нее писать в (140,5—6) p_s div w.

[79]Мы не будем проводить полностью соответствующих рассуждений (вполне аналогичных, например, излагавшимся в § 59). Обратим лишь вни-тдание на то, что Si—коэффициент при div(p_sw) в IT, а в правую часть уравнения (140,4) этот член в ГГ входит умноженным на divv„; наоборот, £₄—коэффициент при divv_B в q>', которое входит в правую часть (140.4) умноженным на dlv(p«w).

') Все сказанное в конце §49 об определении энтропии в термодинами­чески слабо неравновесном состоянии остается в силе и здесь.

') Если отказаться от этого условия, разнообразие допустимых членов в диссипативных потоках существенно возрастет (не говоря уже о том, что и самые кинетические коэффициенты будут, вообще говоря, функциями от w); например, в ф' появятся члены вида wvT и WiWkdv„i/dx/,. Полное число не­зависимых кинетических коэффициентов, описывающих диссипацию в гелии II, оказывется при этом равным 13 (-4. Clark, 1963). См. об этом в книге С. Пут-термана, Гидродинамика сверхтекучей жидкости, Приложение VI, Мир, 1978 [S. 1. Putterman, Superfluid hydrodynamics, North Holland Publishing Co., 1974].

Отметим в этой связи, что в (140,5—6) написаны члены с divp_sw, по­скольку именно эта комбинация производных возникает естественным обра­зом в точном уравнении (140.5—6). С принятой точностью было бы правиль­нее писать в (140,5—6) p_s div w.

[80]Мы не будем проводить полностью соответствующих рассуждений (вполне аналогичных, например, излагавшимся в § 59). Обратим лишь вни-тдание на то, что Si—коэффициент при div(p_sw) в IT, а в правую часть уравнения (140,4) этот член в ГГ входит умноженным на divv„; наоборот, £₄—коэффициент при divv_B в q>', которое входит в правую часть (140.4) умноженным на dlv(p«w).

') Все сказанное в конце §49 об определении энтропии в термодинами­чески слабо неравновесном состоянии остается в силе и здесь.

') Если отказаться от этого условия, разнообразие допустимых членов в диссипативных потоках существенно возрастет (не говоря уже о том, что и самые кинетические коэффициенты будут, вообще говоря, функциями от w); например, в ф' появятся члены вида wvT и WiWkdv„i/dx/,. Полное число не­зависимых кинетических коэффициентов, описывающих диссипацию в гелии II, оказывется при этом равным 13 (-4. Clark, 1963). См. об этом в книге С. Пут-термана, Гидродинамика сверхтекучей жидкости, Приложение VI, Мир, 1978 [S. 1. Putterman, Superfluid hydrodynamics, North Holland Publishing Co., 1974].

Отметим в этой связи, что в (140,5—6) написаны члены с divp_sw, по­скольку именно эта комбинация производных возникает естественным обра­зом в точном уравнении (140.5—6). С принятой точностью было бы правиль­нее писать в (140,5—6) p_s div w.

Дата добавления: 2014-11-07